Курс физики . Страница 233 (Добавлена 2012-05-26 21:12)
Так, радиотехника, прикладная акустика, электротехника используют явление резонанса.
§ 148. Переменный ток
Установившиеся вынужденные электромагнитные колебания (см. § 147) можно рассматривать как протекание в цепи, содержащей резистор, катушку индуктивности и конденсатор, переменного тока. Переменный ток можно считать квазистационарным, т. е. для него мгновенные значения силы тока во всех сечениях цепи практически одинаковы, так как их изменения происходят достаточно медленно, а электромагнитные возмущения распространяются по цепи со скоростью, равной скорости света. Для мгновенных значений квазистационарных токов выполняются закон Ома и вытекающие из него правила Кирхгофа, которые будут использованы применительно к переменным токам (эти законы уже использовались при рассмотрении электромагнитных колебаний).
Рассмотрим последовательно процессы, происходящие на участке цепи, содержащем резистор, катушку индуктивности и конденсатор, к концам которого приложено переменное напряжение
(149.1)
где Um ? амплитуда напряжения.
1. Переменный ток, текущий через резистор сопротивлением R (L?0, C?0) (рис. 213, а). При выполнении условия квазистационарности ток через резистор определяется законом Ома:
где амплитуда силы тока Im= Um/R.
Для наглядного изображения соотношений между переменными токами и напряжениями воспользуемся методом векторных диаграмм. На рис. 213, б дана векторная диаграмма амплитудных значений тока Im и напряжения Um на резисторе (сдвиг фаз между Im и Um равен нулю).
2. Переменный ток, текущий через катушку индуктивностью L (R?0, C?0) (рис. 214, а). Если в цепи приложено переменное напряжение (149.1), то в ней потечет переменный ток, в результате чего возникнет э.д.с. самоиндукции (см. (126.3)) . Тогда закон Ома (см. (100.3)) для рассматриваемого участка цепи имеет вид
откуда
(149.2)
Так как внешнее напряжение приложено к катушке индуктивности, то
(149.3)
есть падение напряжения на катушке. Из уравнения (149.2) следует, что
после интегрирования, учитывая, что постоянная интегрирования равна нулю (так как отсутствует постоянная составляющая тока), получим
(149.4)
где Im= Um/(?L). Величина
(149.5)
называется реактивным индуктивным сопротивлением (или индуктивным сопротивлением). Из выражения (149.5) вытекает, что для постоянного тока (? = 0) катушка индуктивности не имеет сопротивления. Подстановка значения Um=?LIm в выражение (149.2) с учетом (149.3) приводит к следующему значению падения напряжения на катушке индуктивности:
(149.6)
Сравнение выражений (149.
Предыдущая страница |
Следующая страница
|