Курс физики . Страница 275 (Добавлена 2012-05-26 21:12)
Световые пучки, отразившиеся от обоих зеркал, можно считать выходящими из мнимых источников S1 и S2, являющихся мнимыми изображениями S в зеркалах. Мнимые источники S1 и S2 взаимно когерентны, и исходящие из них световые пучки, встречаясь друг с другом, интерферируют в области взаимного перекрывания (на рис. 246 она заштрихована). Можно показать, что максимальный угол расхождения перекрывающихся пучков не может быть больше 2?. Интерференционная картина наблюдается на экране (Э), защищенном от прямого попадания света заслонкой (З).
3. Бипризма Френеля. Она состоит из двух одинаковых, сложенных основаниями призм с малыми преломляющими углами. Свет от источника S (рис. 247) преломляется в обеих призмах, в результате чего за бипризмой распространяются световые лучи, как бы исходящие из мнимых источников S1 и S2, являющихся когерентными. Таким образом, на поверхности экрана (в заштрихованной области) происходит наложение когерентных пучков и наблюдается интерференция.
Расчет интерференционной картины от двух источников. Расчет интерференционной картины для рассмотренных выше методов наблюдения интерференции света можно провести, используя две узкие параллельные щели, расположенные достаточно близко друг к другу (рис. 248). Щели S1 и S2 находятся на расстоянии d друг от друга и являются когерентными (реальными или мнимыми изображениями источника S в какой-то оптической системе) источниками света. Интерференция наблюдается в произвольной точке А экрана, параллельного обеим щелям и расположенного от них на расстоянии l, причем l>>d. Начало отсчета выбрано в точке О, симметричной относительно щелей.
Интенсивность в любой точке А экрана, лежащей на расстоянии х от О, определяется оптической разностью хода ?=s2—s1 (см. ? 172). Из рис. 248 имеем
откуда , или
Из условия l >> d следует, что s1 + s2 ? 2l, поэтому
(173.1)
Подставив найденное значение ? (173.1) в условия (172.2) и (172.3), получим, что максимумы интенсивности будут наблюдаться в случае, если
(173.2)
а минимумы ? в случае, если
(173.3)
Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами), называемое шириной интерференционной полосы, равно
(173.4)
?x не зависит от порядка интерференции (величины т) и является постоянной для данных l, d и ?0. Согласно формуле (173.4), ?x обратно пропорционально d; следовательно, при большом расстоянии между источниками, например при d?l, отдельные полосы становятся неразличимыми. Для видимого света ?0?10–7 м, поэтому четкая, доступная для визуального наблюдения интерференционная картина имеет место при l>>d (это условие и принималось при расчете).
Предыдущая страница |
Следующая страница
|